局部放電的類型依據(jù)其位置的不同大致可分為表面局部放電、內(nèi)部局部放電、電暈放電三大類。

（1）表面放電

如果電場中介質(zhì)有一場強(qiáng)分量平行于表面，當(dāng)這個分量達(dá)到擊穿場強(qiáng)時，表面放電可能會出現(xiàn)；這種情況在套管法蘭處、電纜終端部及導(dǎo)體和介質(zhì)彎角表面可能會出現(xiàn)，如圖1-1所示；內(nèi)介質(zhì)與電極間的邊緣處，在r點(diǎn)的電場有一平行于介質(zhì)表面的分量，當(dāng)電場足夠強(qiáng)時則產(chǎn)生表面放電。在有些情況下，空氣中的起始放電電壓可以計算；電極的形狀對表面局部放電的波形有一定影響，假如電極不對稱，那么正負(fù)半周的局部放電幅值就不相等，如下圖1-2所示；當(dāng)產(chǎn)生表面放電的電極處于高電位時，出現(xiàn)在負(fù)半周的放電脈沖較大、較??；出現(xiàn)在正半周的放電脈沖正好與此相反。此時若將高壓端與低壓端對調(diào)，則防電圖形亦相反。

            圖1-1 出現(xiàn)在介質(zhì)表面的局部放電

            圖1-2 表面局部放電波形

（2）內(nèi)部放電

絕緣內(nèi)部或絕緣與電極之間發(fā)生放電，大多由于絕緣材料中的氣隙、雜質(zhì)造成，它們不僅形狀和大小會對放電的特性產(chǎn)生影響；其位置也對放電特性有影響。

（3）電暈放電

由于絕緣體表層的場強(qiáng)增加，當(dāng)達(dá)到氣體擊穿場強(qiáng)時，電暈放電。電暈放電的電子多數(shù)向電極的負(fù)極性聚集。電暈放電過程中，在交流電作用下，它們僅在負(fù)半周出現(xiàn)。電暈放電是一種自持放電形式，其放電的過程伴有大量空間電荷形成的流注放電。交流電及高壓電極的作用下，電暈的放電波形體現(xiàn)在負(fù)半周。當(dāng)接地電極也有點(diǎn)時，則出現(xiàn)負(fù)半周幅值較大，正半周幅值較小的放電。

電暈放電是在電場極不均勻的情況下，導(dǎo)體表面附近的電場強(qiáng)度達(dá)到氣體的擊穿場強(qiáng)時所發(fā)生的放電。在高壓電極邊緣，周圍可能由于電場集中造成電暈放電。電暈放電在負(fù)極性時較易發(fā)生，也即在交流時它們可能僅出現(xiàn)在負(fù)半周。電暈放電是一種自持放電形式，發(fā)生電暈時，電極附近出現(xiàn)大量空間電荷，在電極附近形成流注放電?，F(xiàn)以棒一板電極為例來解釋，在負(fù)電暈情況下，如果正離子出現(xiàn)在棒電極附近，則由電場吸引并向負(fù)電極運(yùn)動，離子沖擊電極并釋放出大量的電子，在附近形成正離子云。負(fù)電子則向正極運(yùn)動，然后離子區(qū)域擴(kuò)展，棒極附近出現(xiàn)比較集中的正空間電荷而較遠(yuǎn)離電場的負(fù)空間電荷則較分散，這樣正空間電荷使電場畸變。因此負(fù)棒時，棒極附近的電場增強(qiáng)，較易形成。

在交流電壓下，當(dāng)高壓電極存在，電場強(qiáng)度集中時，電暈一般出現(xiàn)在負(fù)半周，或當(dāng)接地電極也有點(diǎn)時，則出現(xiàn)負(fù)半周幅值較大，正半周幅值較小的放電。